Эфир и его взаимодействия с веществом (СИ) - Виноградова Мария Григорьевна - Страница 8

Подтверждением такой теоретической модели взаимодействия эфира с веществом является инерционное свойство вещества. Перейдем к его рассмотрению.

Рассмотрим пример элементарного механического движения, сопровождающегося явлением инерции. Пусть на ровной площадке стоит тележка (автотележка и т.п.), на которой покоится шар с некоторой массой, например М = 70 кг. Резко трогаясь с места и набирая скорость, тележка начала двигаться ускоренно: за 3 с она набрала скорость 21 м/с (75,6 км/ч). Что произойдет при этом с шаром? Он резко откатится назад и упадет с тележки, если у нее нет бортов, а если таковые есть — шар будет с большой силой придавлен к заднему борту. Какой же силой? Говорят, это — сила инерции. Источника этой силы не видно, но он есть, так как есть его проявление в виде движения шара по инерции назад.

Что же происходит при движении тележки с шаром, если рассматривать процесс с позиции новых представлений НКТ? Ускоренное движение тележки происходит в определённом направлении с увлекаемым ею шаром, вследствие чего встречные эфирные потоки надвигаются на шар ускоренно, а от догоняющих потоков нейтрино он уходит. Совершенно очевидно, что равновесие эфирных потоков, притекающих с разных сторон к шару на ускоренно движущейся тележке, нарушается так же, как и симметрия притекающих потоков. Тогда избыточный встречный поток отдаёт свое количество движения шару, и последний получает импульс силы в направлении, обратном направлению движения тележки. Когда шар (вместе с тележкой) получает ускорение

a = v / t = 21 / 3 = 7 м/с2

и импульс силы F. t = M. a. t, где М — масса шара, то на него обрушивается поток эфира с суммарным количеством движения У n.mi.vi, где n - число нейтрино в потоке. Это количество движения даёт шару импульс силы в противоположном движению тележки направлении

_

У n. mi.vi = - F. t,

в результате чего шар должен вернуться на исходную позицию, если у тележки нет бортов. При наличии бортов шар не сможет скатиться с тележки и обе приложенные к нему противоположно направленные силы сожмут, расплющат шар: сила тяги тележки и сила инерции, обусловленная воздействием нейтринных потоков.

Определим на рассматриваемом примере порядок числа n - количества нейтрино, участвующих в создании силы инерции:

n = F. t / mi.vi =

= 70 . 7. 3 / 4,5.10-34 . 3.108 = 1. 1028 частиц,

где атомная масса нейтрино как его энергетическая характеристика составляет не более 1/2000 массы покоя электрона, скорость нейтрино по Пуанкаре принята v = 3. 108 м/с. При этих начальных данных число n составляет 1.1028 частиц. Но число атомов в теле с рассмотренной массой определяется соизмеримым числом. А это означает, что шар получает импульс силы инерции внутри каждого составляющего его вещество атома.

Максимальная частота пульсационного обмена атома с эфиром частицами-нейтрино определяется характерными размерами атома 1. 10-8 см и ядра атома 1. 10-12 см и скоростью электромагнитного взаимодействия С = 3. 1010 см/с. Минимальный период колебаний состояний атома как величина t = 1 / f составляет

t = (1. 10-8 - 1. 10-12) см / 3. 1010 см/с = 3. 10 - 19 с.

Оказалось, что пульсации водородного диполя, как самого простого и в то же время самого большого атома по размаху колебаний, характеризуются круговой частотой 3,288. 1015 1/c и периодом колебаний 1,9 . 10 -15 с при амплитуде скорости электрона на 3 порядка ниже С.

Для любого другого атома частота пульсаций его диполей определяет степень его связи с эфиром, которая и обусловливает его динамические, прочностные свойства.

Наружный диполь теряет свою прочность по мере превышения предела упругости его колебаний, определяемого энергией ионизации, необходимой для отрыва электрона от атома. После отрыва электрона диполь больше не участвует в процессе поглощения - излучения нейтрино. Взаимодействие атома с эфиром ослабляется. В то же время энергия Wион отрыва от атома первого, второго, третьего и т.д. электронов (W1, W2, W3 ...) последовательно возрастает, особенно резко при переходе к более глубоко расположенным диполям. Соответственно росту энергии упругости возрастает и частота колебаний подлежащего возможной последующей ионизации диполя после отрыва от атома первого, второго, третьего и т.д. электронов. Как было показано в нашей работе, частота пульсаций щN оставшегося наружного диполя (электроном наружу) ионизированного атома определяется квадратом порядкового номера № элемента в таблице Менделеева:

щN = Wион / h = N2 ...R. c

где h – постоянная Планка 4,1356/10-15 эВ с,

R – постоянная Ридберга (Rydberg), см-1,

с – скорость света, см/с.

Так, если для атома водорода получено

щH = 12 .RH . c = 3,288.10 15 1/c,

то в ионизированном атоме Гелия для оставшегося второго наружного диполя можно получить частоту его колебаний

щHe = 22 .RHe . c =1,316. 1016 1/c.

а в дважды ионизированном атоме Лития соответственно для третьего диполя

щLi = 32 .R . c = 2,961. 1016 1/c.

Точно так же для элемента N = 100 можно получить щFm = 3,289. 1019 1/c.

Усилением частоты колебаний наружных диполей компенсируется ослабление атома при потере очередного электрона, т.е. при распаде диполя. Так атом отвечает на внешние воздействия, стремящиеся ослабить его связь с эфиром. Следовательно, учёт пульсационного взаимодействия вещества с эфиром открывает перспективы решения многих других проблем физики на новом уровне.

Как указывалось ранее, частота пульсаций атома оказывается очень высокой, благодаря чему атом в состоянии отреагировать на любые ускорения, с которыми могут двигаться атомно-организованные тела, и как бы воспротивиться им.

Благодаря такому свойству атомов, набегающий поток нейтрино на начинающий ускоренно двигаться шар успевает передать своё количество движения атомам шара, а догоняющий поток — не успевает, так как только встречные нейтрино успевают внедриться в атомы шара в момент пульсации на стадии «ядро»—«атом», сопровождающейся поглощением нейтрино.

Как только на шар перестанет действовать ускорение, и скорость тележки перестанет расти, набегающий и догоняющий потоки нейтрино оказываются в равных условиях и внедряются в атомы шара с одинаковой вероятностью. Следовательно, влияние инерции для атомов обратимо, оно не сказывается на последующем их состоянии и не вызывает необратимых изменений в структуре, что равным образом относится и к условиям, создающимся при взаимодействии двух тел на расстоянии путем экранирования части эфирных нейтринных потоков, формирующих импульс силы тяготения.

Итак, рассмотренные нами на примере инерции невидимые силы, не осязаемые нами и не воспринимаемые на слух, тем не менее существуют и действуют на видимые и осязаемые нами материальные атомно-организованные тела, почти все непрозрачные для оптического диапазона электромагнитных излучений. Какие же нужны излучения, чтобы устранить оптический эффект непрозрачности, к примеру, твердых тел? Для этой цели могут оказаться пригодными излучения с длиной волны, сравнимой с размерами атомов, и частотой, соизмеримой с частотой пульсации диполей в атомах. Этими свойствами должны обладать рентгеновские лучи, спектры которых отражают сугубо атомные свойства вещества независимо от формы химических соединений: они имеют длины волн от 0,6. 10-9 до 1. 10-6 см при частотах от 5. 1019 до 3. 1016 с-1.

Почему же слой металла или ткани человеческого тела становится прозрачным в рентгеновских лучах? Именно потому, что рентген выступает как своеобразное стробоскопическое устройство, мигающее с частотой пульсации атома. В этих условиях наш глаз видит как бы остановившуюся картину непульсирующего атома: с ядром атома в центре него и застывшими электронами — либо на «орбите», либо в пределах ядерной зоны. Все остальное пространство становится прозрачным, а вещество как бы невидимым, так как ядро занимает лишь (1. 10-4)3 =1. 10-12 часть объёма атома — весьма малую часть пространства атома.