Большая Советская Энциклопедия (КО) - Большая Советская Энциклопедия "БСЭ" - Страница 27

27

Коген Герман

Ко'ген (Cohen) Герман [4.7.1842, Косвиг (Анхальт), — 4.4.1918, Берлин], немецкий философ-идеалист, глава марбургской школы неокантианства . Профессор в Марбурге (1876—1912) и Берлине (с 1912). Устраняя кантовское понимание «вещи в себе» и связанное с ним различие чувственности и рассудка, К. превращает тем самым центральную для «Критики чистого разума» Канта проблему трансцендентального синтеза в чисто логическую. Опираясь на кантовское учение о регулятивных идеях разума, К. истолковывает «вещь в себе» не как существующую вне и независимо от познания, а как целенаправленную идею мышления. Это истолкование Канта у К. было охарактеризовано В. И. Лениным в работе «Материализм и эмпириокритицизм» как критика Канта справа. Мышление у К., в отличие от Канта, порождает не только форму, но и содержание познания. Наиболее наглядной моделью порождения знания мышлением является, по К., математика, особенно теория бесконечно малых. Подобно тому, как математика выступает у К. в качестве фундамента естественных наук, так учение о праве — в качестве основы наук о духе.

  Сохраняя характерный для Канта приоритет практического разума по отношению к теоретическому, К. утверждает примат этики над наукой в логическом отношении, поскольку понятия у К. конструируются по телеологическому принципу, который выявлен в наиболее чистом виде именно в этике. Этику К. рассматривает как логику воли. Религии, следуя Канту, он даёт моральное толкование, будучи при этом приверженцем иудаизма. Теоретическое познание и право, наука и правовое (либеральное) государство составляют, по К., фундамент культуры и условие свободы человеческой личности, важнейшей цели исторического развития. Социально-политические воззрения К. выражали позиции либеральной буржуазии. Его теория этического социализма способствовала распространению ревизионизма в немецкой социал-демократии.

  Соч.: Kants Begrundung der Asthetik, В., 1889; Kants Begrundung der Ethik, 2 Aufi., B., 1910; System der Philosophic, Tl 1—3, и., 1922—23; Kants Theorie der Erfahrung, 4 Aufl., B., 1925.

  Лит.: Яковенко Б., О теоретической философии Г. Когена, «Логос», 1910, кн. 1; Бакрадзе К. С., Очерки по истории новейшей и современной буржуазной философии, Тб., 1960; Natorp P., Hermann Cohen als Mensch, Lehrer und Forscher, Marburg, 1918; Kinkel W., Н. Cohen. Einfuhrung in sein Werk, Stuttg., 1924.

  П. П. Гайденко.

Коген Эрнст Юлиус

Коге'н (Cohen) Эрнст Юлиус (7.3.1869, Амстердам, — 5.3.1944, Освенцим), нидерландский физико-химик. Ученик Я. Вант-Гоффа . По окончании в 1893 университета в Амстердаме преподавал там же (с 1901 профессор). В 1902—39 профессор Утрехтского университета. В 1944 зверски умерщвлен гитлеровцами в Освенциме. Исследования К. касаются полиморфных модификаций химических элементов и соединений; он показал, в частности, что разрушение оловянных изделий при низких температурах (оловянная чума) вызывается превращением обычного (белого) олова в другую полиморфную модификацию (серое олово). Ему принадлежат исследования в области количественного изучения влияния давления на физико-химические процессы. К. — автор нескольких учебных руководств, а также работ по истории химии, в частности — подробной биографии Вант-Гоффа (1912). Член-корреспондент АН СССР (1924).

  Соч.: Physikalisch-chemische Metamorphose und einige piezochemische Probleme, Lpz., 1927.

  Лит.: Donnan F. G., The Ernst Julius Cohen memorial lecture, «Journal of the Chemical Society», L., 1947, december, p. 1700—1706.

Когерентность

Когере'нтность (от латинского cohaerens — находящийся в связи), согласованное протекание во времени нескольких колебательных или волновых процессов, проявляющееся при их сложении. Колебания называются когерентными, если разность их фаз остаётся постоянной во времени и при сложении колебаний определяет амплитуду суммарного колебания. Два гармонических (синусоидальных) колебания одной частоты всегда когерентны. Гармоническое колебание описывается выражением:

  х = A cos (2pvt + j ), (1)

  где х — колеблющаяся величина (например, смещение маятника от положения равновесия, напряжённость электрического и магнитного полей и т.д.). Частота гармонического колебания, его амплитуда А и фаза j постоянны во времени. При сложении двух гармонических колебаний с одинаковой частотой v , но разными амплитудами A 1 и А 2 и фазами j 1 и j 2 , образуется гармоническое колебание той же частоты. Амплитуда результирующего колебания:

 

  (2)

  может изменяться в пределах от A 1 + А 2 до А 1 — А 2 в зависимости от разности фаз j 1 — j 2 (). Интенсивность результирующего колебания, пропорциональная А р 2 также зависит от разности фаз.

  В действительности идеально гармонические колебания неосуществимы, так как в реальных колебательных процессах амплитуда, частота и фаза колебаний непрерывно хаотически изменяются во времени. Результирующая амплитуда Ар существенно зависит от того, как быстро изменяется разность фаз. Если эти изменения столь быстры, что не могут быть замечены прибором, то измерить можно только среднюю амплитуду результирующего колебания

. При этом, т.к. среднее значение cos (j 1 —j 2 ) равно 0, средняя интенсивность суммарного колебания равна сумме средних интенсивностей исходных колебаний:   и, таким образом, не зависит от их фаз. Исходные колебания являются некогерентными. Хаотические быстрые изменения амплитуды также нарушают К. .

  Если же фазы колебаний j 1 и j 2 изменяются, но их разность j 1 — j 2 остается постоянной, то интенсивность суммарного колебания, как в случае идеально гармонических колебаний, определяется разностью фаз складываемых колебаний, то есть имеет место К. Если разность фаз двух колебаний изменяется очень медленно, то говорят, что колебания остаются когерентными в течение некоторого времени, пока их разность фаз не успела измениться на величину, сравнимую с p.

  Можно сравнить фазы одного и того же колебания в разные моменты времени t 1 и t 2 , разделённые интервалом t. Если негармоничность колебания проявляется в беспорядочном, случайном изменении во времени его фазы, то при достаточно большом t изменение фазы колебания может превысить p . Это означает, что через время t гармоническое колебание «забывает» свою первоначальную фазу и становится некогерентным «само себе». Время t называется временем К. негармонического колебания, или продолжительностью гармонического цуга. По истечении одного гармонического цуга он как бы заменяется другим с той же частотой, но др. фазой.

  При распространении плоской монохроматической электромагнитной волны в однородной среде напряжённость электрического поля Е вдоль направления распространения этой волны ох в момент времени t равна:

 

 (3)